Aqui estão as provas escritas a serem devolvidas até 17/12. Há versões diferentes para diferentes alunos:
Prova A (F. Guesser)
Prova B (Denilso Palaoro)
Sunday, December 2, 2007
Friday, November 30, 2007
Exames finais
Não haverá mais aulas de Cosmologia. O curso finalizará com:
- Uma prova a ser resolvida em casa (50%), que será entregue no dia 3/12, a ser devolvida até 17/12;
- Uma prova em sala no dia 17/12 (20%), 09:20;
- Listas de exercícios (30%) que devem ser entregues até 14/12 .
Tais prazos foram estendidos ao máximo, de acordo com o que permite o calendário acadêmico da UDESC (seguido pelo Programa de Mestrado em Física).
- Uma prova a ser resolvida em casa (50%), que será entregue no dia 3/12, a ser devolvida até 17/12;
- Uma prova em sala no dia 17/12 (20%), 09:20;
- Listas de exercícios (30%) que devem ser entregues até 14/12 .
Tais prazos foram estendidos ao máximo, de acordo com o que permite o calendário acadêmico da UDESC (seguido pelo Programa de Mestrado em Física).
35: Equações de movimento no campo gravitacional
Na aula 35, do dia 28/11, seguindo sec. 8.8 de [1], mostramos que a partir da divergência do tensor momento-energia de uma partícula num campo gravitacional, é possível mostrar que esta segue uma linha geodésica.
Determinamos também a eq. de movimento de partículas de poeira.
Tarefa:
Resolva o problema 8.2 de [1].
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
Determinamos também a eq. de movimento de partículas de poeira.
Tarefa:
Resolva o problema 8.2 de [1].
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
34: Correntes e densidades
Na aula 34 do dia 26/11 examinamos, seguindo Weinberg (p. 39), no contexto da relatividade especial definimos corrente e densidade associados a uma partícula carregada. Analogamente (p. 126) definimos as componentes do tensor momento-energia de uma partícula como densidade e corrente de 4-momento, fazendo em seguida a generalização para espaços-tempos curvos.
[1] S. Weinberg, Gravitation and Cosmology: Principles and Applications of the General
Theory of Relativity, John Wiley & Sons, 1972.
[1] S. Weinberg, Gravitation and Cosmology: Principles and Applications of the General
Theory of Relativity, John Wiley & Sons, 1972.
33: Constante cosmológica e equações de movimento
Na aula 33, do dia 21/11 introduzimos o conceito de constante cosmológica e vimos como ela pode gerar gravitação repulsiva. Argumentamos como a divergência do tensor momento-energia pode gerar as equações de movimento de uma partícula em relatividade geral.
32: Equações de Einstein
Na aula 32, do dia 19/11, seguindo as secs. 8.4, 8.5 e 8.6 de [1], construímos as eqs. de Einstein.
Note que, relativamente às convenções listadas no Apêndice 8B (p. 193) de [1], nossas conveções são S1=-1, S2=1, S3=1.
Tarefa:
Determine S1, S2, S3 para os textos [2] em diante.
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
[2] Sean Carrol, Spacetime and Geometry, An Introduction to General Relativity, Addison-Wesley, 2003
[3] M. Nakahara, Geometry, Topology and Physics, 2nd Ed. IOP, 2003.
[4] E. M. Lifshitz and L. D. Landau,: Field Theory : Volume 3, Butterworth-Heinemann, 1981.
[5] Stephani, H.; Kramer, D.; MacCallum, M.; Hoenselaers, C.; & Herlt, E. Exact Solutions of Einstein's Field Equations (2nd edn.). Cambridge: Cambridge University Press, 2003.(Google Books).
[6] Robert M. Wald, General Relativity, University Of Chicago Press, 1984.
[7] Gron, Oyvind, Hervik, Sigbjorn, Einstein's General Theory of Relativity with Modern Applications in Cosmology, Springer, 2007.
Note que, relativamente às convenções listadas no Apêndice 8B (p. 193) de [1], nossas conveções são S1=-1, S2=1, S3=1.
Tarefa:
Determine S1, S2, S3 para os textos [2] em diante.
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
[2] Sean Carrol, Spacetime and Geometry, An Introduction to General Relativity, Addison-Wesley, 2003
[3] M. Nakahara, Geometry, Topology and Physics, 2nd Ed. IOP, 2003.
[4] E. M. Lifshitz and L. D. Landau,: Field Theory : Volume 3, Butterworth-Heinemann, 1981.
[5] Stephani, H.; Kramer, D.; MacCallum, M.; Hoenselaers, C.; & Herlt, E. Exact Solutions of Einstein's Field Equations (2nd edn.). Cambridge: Cambridge University Press, 2003.(Google Books).
[6] Robert M. Wald, General Relativity, University Of Chicago Press, 1984.
[7] Gron, Oyvind, Hervik, Sigbjorn, Einstein's General Theory of Relativity with Modern Applications in Cosmology, Springer, 2007.
Thursday, November 29, 2007
31: Tensor momento-energia de um fluido perfeito
Na aula 31, do dia 16/11, seguindo [1], no contexto da relatividade especial, definimos o tensor momento-energia de poeira e fluido perfeito. Neste caso, mostramos como a divergência do tensor do momento-energia conduz à equação relativística da continuidade e à equação relativística do movimento. Mostramos que no limite não relativístico esta se reduz à equação de Euler para um fluido perfeito.
Tarefa:
Mostre a equivalência das expressões matricial e algébrica para as componente do tensor momento-energia de um fluido perfeito (equivalência das eqs. (8.3) e (8.4) de [1]).
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
Tarefa:
Mostre a equivalência das expressões matricial e algébrica para as componente do tensor momento-energia de um fluido perfeito (equivalência das eqs. (8.3) e (8.4) de [1]).
[1] Michael Paul Hobson, George Efstathiou, A. N. Lasenby, General Relativity: An Introduction for Physicists, Cambridge University Press, 2006.
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